Khác biệt giữa bản sửa đổi của “Phân rã beta kép”

Bách khoa toàn thư mở Wikipedia
Thay đổi sau →
Nội dung được xóa Nội dung được thêm vào
Trực quanMã wiki
Cày cả buổi chiều nên hơi mệt, nếu có sai thì ai đó sửa giùm với.
Thẻ: Người dùng thiếu kinh nghiệm thêm nội dung lớn Qua trình soạn thảo trực quan: Đã chuyển
(Không có sự khác biệt)

Phiên bản lúc 10:37, ngày 4 tháng 8 năm 2023

Trong vật lý hạt nhân, phân rã beta kép là một loại phân rã phóng xạ trong đó hai neutron đồng thời biến thành hai proton hoặc ngược lại bên trong hạt nhân nguyên tử . Như trong phân rã beta đơn , quá trình này cho phép nguyên tử tiến gần hơn đến tỷ lệ tối ưu của proton và neutron. Kết quả của sự biến đổi này là hạt nhân phát ra hai hạt beta có thể phát hiện được , đó là các electron hoặc positron.

Tài liệu phân biệt giữa hai loại phân rã beta kép: phân rã beta kép thông thường và phân rã beta kép phi neutrino. Trong phân rã beta kép thông thường, đã được quan sát thấy ở một số đồng vị, hai electron và hai phản neutrino electron được phát ra từ hạt nhân đang phân rã. Trong phân rã beta kép phi neutrino, một quá trình giả định chưa bao giờ được quan sát thấy, sẽ chỉ có các electron được phát ra.

Lịch sử

Ý tưởng về phân rã beta kép lần đầu tiên được đề xuất bởi Maria Goeppert-Mayer vào năm 1935.[1][2] Năm 1937, Ettore Majorana chứng minh rằng tất cả các kết quả của lý thuyết phân rã beta không thay đổi nếu neutrino là phản hạt của chính nó, ngày nay được gọi là hạt Majorana.[3] Năm 1939, Wendell H. Furry đề xuất rằng nếu neutrino là hạt Majorana, thì phân rã beta kép có thể tiến hành mà không phát ra bất kỳ neutrino nào, thông qua quá trình hiện được gọi là phân rã beta kép phi neutrino.[4] Người ta vẫn chưa biết liệu neutrino có phải là hạt Majorana hay không, và liên quan đến việc liệu phân rã beta kép không có neutrino có tồn tại trong tự nhiên hay không.[5]

Vào những năm 1930–1940, người ta không biết đến sự vi phạm tính chẵn lẻ trong các tương tác yếu, và do đó, các tính toán cho thấy rằng phân rã beta kép không có neutrino sẽ có nhiều khả năng xảy ra hơn nhiều so với phân rã beta kép thông thường, nếu neutrino là hạt Majorana. Thời gian bán hủy dự đoán là vào khoảng 1015~1016 năm.[5] Những nỗ lực để quan sát quá trình trong phòng thí nghiệm có từ ít nhất là năm 1948 khi E.L. Fireman thực hiện nỗ lực đầu tiên để đo trực tiếp chu kỳ bán rã của 124
Sn
 đồng vị với bộ đếm Geiger-Müller.[6] Các thí nghiệm đo phóng xạ trong khoảng năm 1960 cho kết quả âm tính hoặc dương tính giả, không được xác nhận bởi các thí nghiệm sau này. Năm 1950, lần đầu tiên chu kỳ bán rã beta kép của 130
Te
 được đo bằng các phương pháp địa hóa là 1.4×1021 năm,[7] hợp lý gần với giá trị hiện đại. Điều này liên quan đến việc phát hiện nồng độ khoáng chất của xenon được tạo ra bởi sự phân rã.

Năm 1956, sau khi bản chất V-A của các tương tác yếu được thiết lập, rõ ràng là chu kỳ bán rã của phân rã beta kép phi neutrino sẽ vượt quá đáng kể so với phân rã beta kép thông thường. Mặc dù có những tiến bộ đáng kể trong các kỹ thuật thí nghiệm vào những năm 1960–1970, nhưng mãi đến những năm 1980 thì sự phân rã beta kép mới được quan sát thấy trong phòng thí nghiệm. Các thí nghiệm chỉ có thể thiết lập giới hạn dưới cho chu kỳ bán rã – khoảng 1021 năm. Đồng thời, các thí nghiệm địa hóa đã phát hiện ra sự phân rã beta kép của 82
Se
 và 128
Te
.[5]

Phân rã beta kép được quan sát lần đầu tiên trong phòng thí nghiệm vào năm 1987 bởi nhóm của Michael Moe tại UC Irvine ở 82
Se
.[8] Kể từ đó, nhiều thí nghiệm đã quan sát thấy sự phân rã beta kép thông thường ở các đồng vị khác. Không có thí nghiệm nào trong số đó mang lại kết quả khả quan cho quá trình không có neutrino, nâng chu kỳ bán rã giới hạn dưới lên xấp xỉ 1025 năm. Các thí nghiệm địa hóa tiếp tục trong suốt những năm 1990, tạo ra kết quả khả quan đối với một số đồng vị.[5] Phân rã beta kép là loại phân rã phóng xạ hiếm gặp nhất được biết đến; tính đến năm 2019, nó chỉ được quan sát thấy ở 14 đồng vị (bao gồm cả sự bắt giữ electron kép trong 130
Ba
 được quan sát vào năm 2001, 78
Kr
 được quan sát vào năm 2013, và 124
Xe
 được quan sát vào năm 2019) và tất cả đều có tuổi thọ trung bình trên 1018 năm (bảng bên dưới).[5]

Phân rã beta kép thông thường

Trong một phân rã beta kép điển hình, hai neutron trong hạt nhân được chuyển đổi thành proton, và hai electron và hai phản neutrino electron được phát ra. Quá trình này có thể được coi là hai lần phân rã beta trừ đồng thời. Để có thể xảy ra phân rã beta (kép), hạt nhân cuối cùng phải có năng lượng liên kết lớn hơn hạt nhân ban đầu. Đối với một số hạt nhân, chẳng hạn như germani-76, isobar cao hơn một số nguyên tử ( arsenic-76 ) có năng lượng liên kết nhỏ hơn, ngăn cản sự phân rã beta đơn. Tuy nhiên, isobar có số nguyên tử cao hơn hai, seleni-76, có năng lượng liên kết lớn hơn, do đó cho phép phân rã beta kép.

Phổ phát xạ của hai electron có thể được tính theo cách tương tự như phổ phát xạ beta bằng cách sử dụng quy tắc vàng Fermi. Tỷ lệ chênh lệch được đưa ra bởi

trong đó các chỉ số đề cập đến từng electron, T là động năng, w là năng lượng toàn phần, F(Z, T) là hàm Fermi với Z là điện tích của hạt nhân ở trạng thái cuối cùng, p là động lượng, v là vận tốc tính bằng đơn vị c, là góc giữa các electron và Q là giá trị Q của sự phân rã.

Đối với một số hạt nhân, quá trình xảy ra như sự chuyển đổi hai proton thành neutron, phát ra hai neutrino electron và hấp thụ hai electron quỹ đạo (bắt cặp electron). Nếu chênh lệch khối lượng giữa nguyên tử mẹ và nguyên tử con lớn hơn 1.022 MeV/c2 (khối lượng hai electron), thì có thể xảy ra một phân rã khác, thu một electron quỹ đạo và phát ra một positron. Khi chênh lệch khối lượng lớn hơn 2.044 MeV/c2 (bốn khối lượng electron), có thể phát ra hai positron. Những nhánh phân rã lý thuyết này đã không được quan sát.

Các đồng vị phân rã beta kép đã biết

Có 35 đồng vị tự nhiên có khả năng phân rã beta kép.[9] Trong thực tế, sự phân rã có thể quan sát được khi sự phân rã đơn beta bị cấm bởi sự bảo toàn năng lượng. Điều này xảy ra đối với các nguyên tố có số nguyên tử chẵn và số neutron chẵn , ổn định hơn do liên kết spin. Khi phân rã beta đơn hoặc phân rã alpha cũng xảy ra, tốc độ phân rã beta kép thường quá thấp để có thể quan sát được. Tuy nhiên, sự phân rã beta kép của 238
U
 (cũng là một bộ phát alpha) đã được đo phóng xạ. Hai hạt nhân khác trong đó phân rã beta kép đã được quan sát thấy, 48
Ca
 và 96
Zr
, về mặt lý thuyết cũng có thể phân rã beta đơn, nhưng sự phân rã này cực kỳ bị triệt tiêu và chưa bao giờ được quan sát thấy.

Mười bốn đồng vị đã được quan sát bằng thực nghiệm trải qua quá trình phân rã beta kép hai neutrino (β–β–) hoặc bắt cặp electron (εε).[10] Bảng bên dưới chứa các hạt nhân có chu kỳ bán rã đo được bằng thực nghiệm mới nhất, tính đến tháng 12 năm 2016, ngoại trừ 124Xe (lần đầu tiên quan sát thấy sự bắt giữ electron kép vào năm 2019). Khi hai độ không đảm bảo được chỉ định, thì độ không đảm bảo đầu tiên là độ không đảm bảo thống kê và độ không đảm bảo thứ hai là độ không đảm bảo hệ thống.

Nuclide Chu kỳ bán rã, 1021 năm Cách thức Chuyển tiếp Phương pháp Thí nghiệm
48
Ca
 0.064+0.007
−0.006 ± +0.012
−0.009 		β–β– trực tiếp NEMO-3[11]
76
Ge
 1.926 ± 0.094 β–β– trực tiếp GERDA[10]
78
Kr
 9.2 +5.5
−2.6 ± 1.3 		εε trực tiếp BAKSAN[10]
82
Se
 0.096 ± 0.003 ± 0.010 β–β– trực tiếp NEMO-3[10]
96
Zr
 0.0235 ± 0.0014 ± 0.0016 β–β– trực tiếp NEMO-3[10]
100
Mo
 0.00693 ± 0.00004 β–β– trực tiếp NEMO-3[10]
0.69+0.10
−0.08 ± 0.07 		β–β– 0+→ 0+1 Ge coincidence[10]
116
Cd
 0.028 ± 0.001 ± 0.003
0.026+0.009
−0.005 		β–β– trực tiếp NEMO-3[10]
ELEGANT IV[10]
128
Te
 7200 ± 400
1800 ± 700 		β–β– địa hóa [10]
130
Te
 0.82 ± 0.02 ± 0.06 β–β– trực tiếp CUORE-0[12]
124
Xe
 18 ± 5 ± 1 εε trực tiếp XENON1T[13]
136
Xe
 2.165 ± 0.016 ± 0.059 β–β– trực tiếp EXO-200[10]
130
Ba
 (0.5 – 2.7) εε địa hóa [14][15]
150
Nd
 0.00911+0.00025
−0.00022 ± 0.00063 		β–β– trực tiếp NEMO-3[10]
0.107+0.046
−0.026 		β–β– 0+→ 0+1 Ge coincidence[10]
238
U
 2.0 ± 0.6 β–β– chất phóng xạ [10]

Việc tìm kiếm phân rã beta kép trong các đồng vị đưa ra những thách thức thực nghiệm lớn hơn đáng kể đang diễn ra. Một đồng vị như vậy là 134
Xe
.[16]

Các hạt nhân ổn định beta (hoặc gần như ổn định beta) đã biết sau đây với A ≤ 260 về mặt lý thuyết có khả năng phân rã beta kép, trong đó màu đỏ là đồng vị có tốc độ beta kép được đo bằng thực nghiệm và màu đen vẫn chưa được đo bằng thực nghiệm: 46Ca, 48Ca, 70Zn, 76Ge, 80Se, 82Se, 86Kr, 94Zr, 96Zr, 98Mo, 100Mo, 104Ru, 110Pd, 114Cd, 116Cd, 122Sn, 124Sn, 128Te, 130Te, 134Xe, 136Xe, 142Ce, 146Nd, 148Nd, 150Nd, 154Sm, 160Gd, 170Er, 176Yb, 186W, 192Os, 198Pt, 204Hg, 216Po, 220Rn, 222Rn, 226Ra, 232Th, 238U, 244Pu, 248Cm, 254Cf, 256Cf, và 260Fm.[9]

Các hạt nhân ổn định beta (hoặc gần như ổn định beta) đã biết sau đây với A ≤ 260 về mặt lý thuyết có khả năng bắt giữ electron kép, trong đó màu đỏ là các đồng vị có tốc độ thu giữ electron kép được đo và màu đen vẫn chưa được đo bằng thực nghiệm: 36Ar, 40Ca, 50Cr, 54Fe, 58Ni, 64Zn, 74Se, 78Kr, 84Sr, 92Mo, 96Ru, 102Pd, 106Cd, 108Cd, 112Sn, 120Te, 124Xe, 126Xe, 130Ba, 132Ba, 136Ce, 138Ce, 144Sm, 148Gd, 150Gd, 152Gd, 154Dy, 156Dy, 158Dy, 162Er, 164Er, 168Yb, 174Hf, 180W, 184Os, 190Pt, 196Hg, 212Rn, 214Rn, 218Ra, 224Th, 230U, 236Pu, 242Cm, 252Fm, và 258No.[9]

Phân rã beta kép phi neutrino

Bài chi tiết: Phân rã beta kép phi neutrino
Sơ đồ Feynman về phân rã beta kép phi neutrino, với hai neutron phân rã thành hai proton. Sản phẩm phát ra duy nhất trong quá trình này là hai electron, có thể xảy ra nếu neutrino và phản neutrino là cùng một hạt (tức là neutrino Majorana) nên cùng một neutrino có thể được phát ra và hấp thụ bên trong hạt nhân. Trong phân rã beta kép thông thường, hai phản neutrino—một phát sinh từ mỗi đỉnh W—được phát ra từ hạt nhân, bên cạnh hai electron. Do đó, việc phát hiện phân rã beta kép không có hạt neutrino là một thử nghiệm nhạy cảm để xem neutrino có phải là hạt Majorana hay không.

Nếu neutrino là một hạt Majorana (nghĩa là phản neutrino và neutrino thực ra là cùng một hạt), và ít nhất một loại neutrino có khối lượng khác không (đã được thiết lập bởi các thí nghiệm dao động neutrino), thì có thể cho sự phân rã beta kép phi neutrino xảy ra. Phân rã beta kép phi neutrino là một quá trình vi phạm số lepton. Trong cách xử lý lý thuyết đơn giản nhất, được gọi là trao đổi neutrino ánh sáng, một nucleon hấp thụ neutrino do một nucleon khác phát ra. Các neutrino trao đổi là các hạt ảo.

Chỉ với hai electron ở trạng thái cuối cùng, tổng động năng của các electron sẽ xấp xỉ bằng hiệu năng lượng liên kết của hạt nhân ban đầu và hạt nhân cuối cùng, với độ giật hạt nhân chiếm phần còn lại. Do bảo toàn động lượng, các electron thường được phát ra từ phía sau. Tốc độ phân rã cho quá trình này được đưa ra bởi

trong đó G là hệ số không gian pha hai vật thể, M là phần tử ma trận hạt nhân và mββ là khối lượng Majorana hiệu dụng của neutrino electron. Trong bối cảnh trao đổi neutrino Majorana nhẹ, mββ được cho bởi

trong đó mi là khối lượng neutrino và Uei là các phần tử của ma trận Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata (PMNS). Do đó, quan sát phân rã beta kép không có neutrino, ngoài việc xác nhận bản chất neutrino Majorana, còn có thể cung cấp thông tin về thang khối lượng neutrino tuyệt đối và các pha Majorana trong ma trận PMNS, tùy thuộc vào việc giải thích thông qua các mô hình lý thuyết của hạt nhân, xác định các phần tử của ma trận hạt nhân , và các mô hình của sự phân rã.[17][18]

Việc quan sát phân rã beta kép không có neutrino sẽ yêu cầu ít nhất một neutrino là hạt Majorana, bất kể quá trình có được tạo ra bởi sự trao đổi neutrino hay không.[19]

Thí nghiệm

Nhiều thí nghiệm đã tìm kiếm sự phân rã beta kép không có neutrino. Các thí nghiệm hoạt động tốt nhất có khối lượng đồng vị đang phân rã cao và nền thấp, với một số thí nghiệm có thể thực hiện phân biệt hạt và theo dõi electron. Để loại bỏ phông nền khỏi các tia vũ trụ, hầu hết các thí nghiệm đều được đặt trong các phòng thí nghiệm dưới lòng đất trên khắp thế giới.

Các thí nghiệm gần đây và được đề xuất bao gồm:

  • Thí nghiệm đã hoàn thành:
    • TPC Gotthard.
    • Heidelberg-Moscow, máy dò 76Ge (1997–2001).[20]
    • NEMO, các đồng vị khác nhau sử dụng máy đo nhiệt lượng theo dõi (2003–2011).
    • Cuoricino, 130Te trong tinh thể TeO2 siêu lạnh (2003–2008).[21]
  • Thí nghiệm lấy số liệu tính đến tháng 11/2017:
    • COBRA, 116Cd trong tinh thể CdZnTe ở nhiệt độ phòng.
    • CUORE, 130Te trong tinh thể TeO2 cực lạnh.
    • EXO, tìm kiếm 136Xe và 134Xe.
    • GERDA, máy dò 76Ge.
    • KamLAND-Zen, tìm kiếm 136Xe. Thu thập dữ liệu từ năm 2011.[21]
    • Majorana, sử dụng máy dò tiếp xúc điểm loại p 76Ge có độ tinh khiết cao.[22]
    • XMASS sử dụng Xe lỏng.
  • Các thử nghiệm được đề xuất trong tương lai:
    • CUPID, phân rã beta kép phi neutrino của 100Mo.
    • CANDLES, 48Ca trong CaF2, tại Đài thiên văn Kamioka.
    • MOON, phán triển máy dò 100Mo.
    • AMoRE, tinh thể CaMoO4 được làm giàu 100Mo tại phòng thí nghiệm dưới lòng đất YangYang.[23]
    • nEXO, sử dụng chất lỏng 136Xe trong buồng chiếu thời gian.[24]
    • LEGEND, sự phân rã beta kép phi neutrino của 76Ge.
    • LUMINEU, khám phá các tinh thể ZnMoO4 được làm giàu 100Mo tại LSM, Pháp.
    • NEXT, một Xenon TPC. NEXT-DEMO đã chạy và NEXT-100 sẽ chạy vào năm 2016.
    • SNO+, một chất nhấp nháy lỏng, sẽ nghiên cứu 130Te.
    • SuperNEMO, một bản nâng cấp của NEMO, sẽ nghiên cứu 82Se.
    • TIN.TIN, một máy dò 124Sn detector tại INO.
    • PandaX-III, một thử nghiệm với 200 kg đến 1000 kg được làm giàu 90% 136Xe.
    • DUNE, một TPC chứa đầy Argon lỏng pha tạp 136Xe.

Trạng thái

Trong khi một số thí nghiệm tuyên bố đã phát hiện ra sự phân rã beta kép phi neutrino, các nghiên cứu hiện đại không tìm thấy bằng chứng nào về sự phân rã đó.

Tranh cãi Heidelberg-Moscow

Một số thành viên của nhóm hợp tác Heidelberg-Moscow đã tuyên bố phát hiện ra sự phân rã beta không có neutrino ở 76Ge vào năm 2001.[25] Tuyên bố này đã bị chỉ trích bởi các nhà vật lý bên ngoài[1][26][27][28] as well as other members of the collaboration.[29] In 2006, a refined estimate by the same authors stated the half-life was 2.3×1025 years.[30] cũng như các thành viên khác của nhóm sự hợp tác.[31] Năm 2006, một ước tính tinh tế của cùng các tác giả cho biết thời gian bán hủy là 2.3×1025 năm.[32] Chu kỳ bán rã này đã bị các thí nghiệm khác loại trừ với độ tin cậy cao, bao gồm cả thí nghiệm 76 Ge của GERDA.[33]

Kết quả hiện tại

Kể từ năm 2017, các giới hạn mạnh nhất đối với phân rã beta kép phi neutrino đến từ GERDA ở 76Ge, CUORE ở 130Te, và EXO-200 và KamLAND-Zen ở 136Xe.

Phân rã beta đồng thời bậc cao

Đối với các số khối lượng có nhiều hơn hai đồng vị bền beta, phân rã beta bốn lần và sự bắt giữ electron gấp bốn lần, nghịch đảo của nó, đã được đề xuất như là những lựa chọn thay thế cho phân rã beta kép trong các đồng vị có mức năng lượng dư thừa lớn nhất. Những phân rã này có thể xảy ra về mặt năng lượng trong tám hạt nhân, mặc dù chu kỳ bán rã một phần so với phân rã beta đơn hoặc kép được dự đoán là rất dài; do đó, không thể quan sát thấy sự phân rã beta gấp bốn lần. Tám hạt nhân ứng cử viên cho phân rã beta bốn lần bao gồm 96Zr, 136Xe, và 150Nd có khả năng phân rã beta-trừ bốn lần và 124Xe, 130Ba, 148Gd, và 154Dy có khả năng phân rã beta-cộng bốn lần hoặc bắt electron. Về lý thuyết, phân rã beta bốn lần có thể quan sát được bằng thực nghiệm ở ba trong số các hạt nhân này, với ứng cử viên triển vọng nhất là 150 Nd. Phân rã beta ba lần cũng có thể xảy ra đối với 48Ca, 96Zr, và 150Nd.[34]

Hơn nữa, chế độ phân rã như vậy cũng có thể không có neutrino trong vật lý ngoài mô hình chuẩn.[35] Phân rã beta bốn lần phi neutrino sẽ vi phạm số lepton trong 4 đơn vị, trái ngược với số lepton vượt quá hai đơn vị trong trường hợp phân rã beta kép phi neutrino. Do đó, không có 'định lý hộp đen' và neutrino có thể là hạt Dirac trong khi vẫn cho phép các loại quá trình này. Đặc biệt, nếu phân rã beta bốn lần không có neutrino được tìm thấy trước khi phân rã beta kép không có neutrino thì người ta kỳ vọng rằng neutrino sẽ là các hạt Dirac.[36]

Cho đến nay, các tìm kiếm về phân rã beta ba và bốn lần trong 150Nd vẫn không thành công.[34]

Xem thêm

Tham khảo

  1. ^ a b Giuliani, A.; Poves, A. (2012). “Neutrinoless double-beta decay” (PDF). Advances in High Energy Physics. 2012: 1–38. doi:10.1155/2012/857016.
  2. ^ Goeppert-Mayer, M. (1935). “Double beta-disintegration”. Physical Review. 48 (6): 512–516. Bibcode:1935PhRv...48..512G. doi:10.1103/PhysRev.48.512.
  3. ^ Majorana, E. (1937). “Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone”. Il Nuovo Cimento (bằng tiếng Ý). 14 (4): 171–184. Bibcode:1937NCim...14..171M. doi:10.1007/BF02961314. S2CID 18973190.
  4. ^ Furry, W.H. (1939). “On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration”. Physical Review. 56 (12): 1184–1193. Bibcode:1939PhRv...56.1184F. doi:10.1103/PhysRev.56.1184.
  5. ^ a b c d e Barabash, A.S. (2011). “Experiment double beta decay: Historical review of 75 years of research”. Physics of Atomic Nuclei. 74 (4): 603–613. arXiv:1104.2714. Bibcode:2011PAN....74..603B. doi:10.1134/S1063778811030070. S2CID 118716672.
  6. ^ Fireman, E. (1948). “Double beta decay”. Physical Review. 74 (9): 1201–1253. Bibcode:1948PhRv...74.1201.. doi:10.1103/PhysRev.74.1201.
  7. ^ Inghram, M.G.; Reynolds, J.H. (1950). “Double Beta-Decay of 130Te”. Physical Review. 78 (6): 822–823. Bibcode:1950PhRv...78..822I. doi:10.1103/PhysRev.78.822.2.
  8. ^ Elliott, S. R.; Hahn, A. A.; Moe; M. K. (1987). “Direct evidence for two-neutrino double-beta decay in 82Se”. Physical Review Letters. 59 (18): 2020–2023. Bibcode:1987PhRvL..59.2020E. doi:10.1103/PhysRevLett.59.2020. PMID 10035397.
  9. ^ a b c Tretyak, V.I.; Zdesenko, Yu.G. (2002). “Tables of Double Beta Decay Data — An Update”. At. Data Nucl. Data Tables. 80 (1): 83–116. Bibcode:2002ADNDT..80...83T. doi:10.1006/adnd.2001.0873.
  10. ^ a b c d e f g h i j k l m n Patrignani, C.; và đồng nghiệp (Particle Data Group) (2016). “Review of Particle Physics” (PDF). Chinese Physics C. 40 (10): 100001. Bibcode:2016ChPhC..40j0001P. doi:10.1088/1674-1137/40/10/100001. S2CID 125766528. See p. 768
  11. ^ Arnold, R.; và đồng nghiệp (NEMO-3 Collaboration) (2016). “Measurement of the double-beta decay half-life and search for the neutrinoless double-beta decay of 48Ca with the NEMO-3 detector”. Physical Review D. 93 (11): 112008. arXiv:1604.01710. Bibcode:2016PhRvD..93k2008A. doi:10.1103/PhysRevD.93.112008. S2CID 55485404.
  12. ^ Alduino, C.; và đồng nghiệp (CUORE-0 Collaboration) (2016). “Measurement of the Two-Neutrino Double Beta Decay Half-life of 130Te with the CUORE-0 Experiment”. The European Physical Journal C. 77 (1): 13. arXiv:1609.01666. Bibcode:2017EPJC...77...13A. doi:10.1140/epjc/s10052-016-4498-6. S2CID 73575079.
  13. ^ Aprile, E.; và đồng nghiệp (2019). “Observation of two-neutrino double electron capture in 124Xe with XENON1T”. Nature. 568 (7753): 532–535. arXiv:1904.11002. Bibcode:2019Natur.568..532X. doi:10.1038/s41586-019-1124-4. PMID 31019319. S2CID 129948831.
  14. ^ A. P. Meshik; C. M. Hohenberg; O. V. Pravdivtseva; Ya. S. Kapusta (2001). “Weak decay of 130Ba and 132Ba: Geochemical measurements”. Physical Review C. 64 (3): 035205 [6 pages]. Bibcode:2001PhRvC..64c5205M. doi:10.1103/PhysRevC.64.035205.
  15. ^ M. Pujol; B. Marty; P. Burnard; P. Philippot (2009). “Xenon in Archean barite: Weak decay of 130Ba, mass-dependent isotopic fractionation and implication for barite formation”. Geochimica et Cosmochimica Acta. 73 (22): 6834–6846. Bibcode:2009GeCoA..73.6834P. doi:10.1016/j.gca.2009.08.002.
  16. ^ Albert, J. B.; và đồng nghiệp (EXO-200 Collaboration) (3 tháng 11 năm 2017). “Searches for Double Beta Decay of 134Xe with EXO-200”. Physical Review D. 96 (9): 092001. arXiv:1704.05042. Bibcode:2017PhRvD..96i2001A. doi:10.1103/PhysRevD.96.092001. S2CID 28537166.
  17. ^ Grotz, K.; Klapdor, H. V. (1990). The Weak Interaction in Nuclear, Particle and Astrophysics. CRC Press. ISBN 978-0-85274-313-3.
  18. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Staudt, A. (1998). Non-accelerator Particle Physics (PDF) . IOP Publishing. ISBN 978-0-7503-0305-7.
  19. ^ Schechter, J.; Valle, J. W. F. (1982). “Neutrinoless double-β decay in SU(2)×U(1) theories”. Physical Review D. 25 (11): 2951–2954. Bibcode:1982PhRvD..25.2951S. doi:10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl:10550/47205.
  20. ^ Aalseth, C. E.; và đồng nghiệp (2000). “Recent Results of the IGEX 76Ge Double-Beta Decay Experiment”. Physics of Atomic Nuclei. 63 (7): 1225–1228. Bibcode:2000PAN....63.1225A. doi:10.1134/1.855774. S2CID 123335600.
  21. ^ a b Schwingenheuer, B. (2013). “Status and prospects of searches for neutrinoless double beta decay”. Annalen der Physik. 525 (4): 269–280. arXiv:1210.7432. Bibcode:2013AnP...525..269S. CiteSeerX 10.1.1.760.5635. doi:10.1002/andp.201200222. S2CID 117129820.
  22. ^ Xu, W.; và đồng nghiệp (2015). “The Majorana Demonstrator: A Search for Neutrinoless Double-beta Decay of 76Ge”. Journal of Physics: Conference Series. 606 (1): 012004. arXiv:1501.03089. Bibcode:2015JPhCS.606a2004X. doi:10.1088/1742-6596/606/1/012004. S2CID 119301804.
  23. ^ Khanbekov, N. D. (2013). “AMoRE: Collaboration for searches for the neutrinoless double-beta decay of the isotope of 100Mo with the aid of 40Ca100MoO4 as a cryogenic scintillation detector”. Physics of Atomic Nuclei. 76 (9): 1086–1089. Bibcode:2013PAN....76.1086K. doi:10.1134/S1063778813090093. S2CID 123287005.
  24. ^ Albert, J. B.; và đồng nghiệp (nEXO Collaboration) (2018). “Sensitivity and Discovery Potential of nEXO to Neutrinoless Double Beta Decay”. Physical Review C. 97 (6): 065503. arXiv:1710.05075. Bibcode:2018PhRvC..97f5503A. doi:10.1103/PhysRevC.97.065503. S2CID 67854591.
  25. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Dietz, A.; Harney, H. L.; Krivosheina, I. V. (2001). “Evidence for Neutrinoless Double Beta Decay”. Modern Physics Letters A. 16 (37): 2409–2420. arXiv:hep-ph/0201231. Bibcode:2001MPLA...16.2409K. doi:10.1142/S0217732301005825. S2CID 18771906.
  26. ^ Feruglio, F.; Strumia, A.; Vissani, F. (2002). “Neutrino oscillations and signals in beta and 0nu2beta experiments”. Nuclear Physics. 637 (1): 345–377. arXiv:hep-ph/0201291. Bibcode:2002NuPhB.637..345F. doi:10.1016/S0550-3213(02)00345-0. S2CID 15814788.
  27. ^ Aalseth, C. E.; và đồng nghiệp (2002). “Comment on "evidence for Neutrinoless Double Beta Decay"”. Modern Physics Letters A. 17 (22): 1475–1478. arXiv:hep-ex/0202018. Bibcode:2002MPLA...17.1475A. doi:10.1142/S0217732302007715. S2CID 27406915.
  28. ^ Zdesenko, Y. G.; Danevich, F. A.; Tretyak, V. I. (2002). “Has neutrinoless double β decay of 76Ge been really observed?”. Physics Letters B. 546 (3–4): 206. Bibcode:2002PhLB..546..206Z. doi:10.1016/S0370-2693(02)02705-3.
  29. ^ Bakalyarov, A. M.; Balysh, A. Y.; Belyaev, S. T.; Lebedev, V. I.; Zhukov, S. V. (2005). “Results of the experiment on investigation of Germanium-76 double beta decay”. Physics of Particles and Nuclei Letters. 2 (2005): 77–81. arXiv:hep-ex/0309016. Bibcode:2003hep.ex....9016B.
  30. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Krivosheina, I. V. (2006). “The Evidence for the Observation of 0νββ Decay: The Identification of 0νββ Events from the Full Spectra”. Modern Physics Letters A. 21 (20): 1547. Bibcode:2006MPLA...21.1547K. doi:10.1142/S0217732306020937.
  31. ^ Bakalyarov, A. M.; Balysh, A. Y.; Belyaev, S. T.; Lebedev, V. I.; Zhukov, S. V. (2005). “Results of the experiment on investigation of Germanium-76 double beta decay”. Physics of Particles and Nuclei Letters. 2 (2005): 77–81. arXiv:hep-ex/0309016. Bibcode:2003hep.ex....9016B.
  32. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Krivosheina, I. V. (2006). “The Evidence for the Observation of 0νββ Decay: The Identification of 0νββ Events from the Full Spectra”. Modern Physics Letters A. 21 (20): 1547. Bibcode:2006MPLA...21.1547K. doi:10.1142/S0217732306020937.
  33. ^ Agostini, M.; và đồng nghiệp (GERDA Collaboration) (2017). “Background-free search for neutrinoless double-β decay of 76Ge with GERDA”. Nature. 544 (7648): 47–52. arXiv:1703.00570. Bibcode:2017Natur.544...47A. doi:10.1038/nature21717. PMID 28382980. S2CID 4456764.
  34. ^ a b Barabash, A. S.; Hubert, Ph.; Nachab, A.; Umatov, V. I. (2019). “Search for triple and quadruple β decay of Nd150”. Physical Review C. 100 (4): 045502. arXiv:1906.07180. doi:10.1103/PhysRevC.100.045502. S2CID 189999159.
  35. ^ Heeck, J.; Rodejohann, W. (2013). “Neutrinoless Quadruple Beta Decay”. Europhysics Letters. 103 (3): 32001. arXiv:1306.0580. Bibcode:2013EL....10332001H. doi:10.1209/0295-5075/103/32001. S2CID 118632700.
  36. ^ Hirsch, M.; Srivastava, R.; Valle, JWF. (2018). “Can one ever prove that neutrinos are Dirac particles?”. Physics Letters B. 781: 302–305. arXiv:1711.06181. Bibcode:2018PhLB..781..302H. doi:10.1016/j.physletb.2018.03.073.

Liên kết ngoài=

Lấy từ “https://vi.wikipedia.org/w/index.php?title=Phân_rã_beta_kép&oldid=70524884”